Existen dos tipos de aumentos en óptica: Consideremos un sistema óptico que forma una imagen de un objeto normal al eje.
Si el objeto tiene un tamaño yo y la imagen un tamaño yi, se define el aumento lateral MT como:
y
y
{\displaystyle M_{T}={y_{i} \over y_{o}}}
En un dioptrio esférico sería:
y
{\displaystyle M_{T}={y_{i} \over y_{o}}={{R-s_{i}} \over {R+s_{o}}}}
Donde si es la distancia desde el dioptrio a la imagen y so la distancia del dioptrio al objeto.
El tamaño de la imagen es mayor que el del objeto.
El tamaño del objeto es mayor que la imagen.
La imagen es derecha.
La imagen está invertida.
A tener en cuenta que si superponemos distintos dioptrios entonces:
{\displaystyle M_{T_{(TOTAL)}}=M_{T_{1}}+...+M_{T_{n}}=\left({\frac {-s_{i_{1}}}{s_{o_{1}}}}\right)\cdot ...\cdot \left({\frac {-s_{i_{n}}}{s_{o_{n}}}}\right)}
Se define el aumento angular que produce el sistema óptico para el observador como el cociente entre el ángulo que ocupa en el campo de visión la imagen y el ángulo que ocupa el objeto visto sin el sistema óptico:
y
y
{\displaystyle M_{\alpha }={\frac {\alpha _{i}}{\alpha _{o}}}\approx {\frac {y_{i}}{y_{o}}}\cdot {\frac {d_{o}}{d_{i}}}}
Donde la aproximación será correcta siempre estemos en aproximación paraxial y, por tanto podemos aproximar:
y
y
{\displaystyle \alpha _{o}\approx \tan \alpha _{o}={\frac {y_{o}}{d_{o}}}\quad ;\quad \alpha _{i}\approx \tan \alpha _{i}={\frac {y_{i}}{d_{i}}}}